Temat 11: Tarcie w niektórych parach kinematycznych - Klin.
Tarcie w
łożyskach
11.1. Klin
Klinem nazywamy często graniastosłup trójkątny. Na rys. 11.1
przedstawiony jest klin równoramienny o kącie zbieżnosci 2a, wciskany w materiał siłą Q.
Obliczmy naciski,
jakie wywiera klin na sciany materiału. Pomiędzy powierzchniami bocznymi
klina i powierzchniami, w które wciskany jest klin wystąpią naciski równe
reakcjom normalnym N, oraz siły tarcia T . Ze
względu na symetrię ostrza klina naciski oraz siły tarcia będą sobie równe.
Rozpatrując przypadek
kiedy klin jest wbijany do materiału, siły tarcia będą miały zwroty przeciwne
do wektorów prędkoŚci leżącycnh na bocznych powierzchniach klina.
Pisząc warunki równowagi
układu sił (rys. 11.1), czyli rzutując wszystkie siły na kierunek
pionowy osi y, otrzymamy:
2T cosa + 2N snia - Q = 0.
Ponieważ T =
µN,
więc:
2µN cosa + 2N sina = Q
stąd naciski jakie
wywiera klin na sciany materiału:
Obliczmy teraz siłę
P potrzebną do wyciągnięcia klina wbitego wczesniej siłą
Q (rys.11.2).
W takim przypadku
zwrot siły P będzie ku górze, a siła tarcia T
zmieni również zwrot na przeciwny.
Zrzutujmy zatem
wszystkie siły na kierunek pionowy osi y:
P + 2N sina - 2T cosa = 0
Ponieważ T
=µN
więc:
P = 2µ N sina - 2N sina
P = 2N (µ cosa - sina)
stąd, po podsawieniu
obliczonej wczesniej wartosci N, siła P
potrzebna do wyciągnięcia klina wbitego wczesniej siłą Q, wynosi:
Czy może się zdarzyć przypadek, że klin po zdjęciu siły Q wysunie się z materiału?
Taki przypadek może się zdarzyć wówczas, gdy siła P = 0 (potrzebna do wyciągnięcia wbitego
klina).
Jeżeli siła tarcia i siły naciasku są w równowadze, klin będzie się wysuwał
ruchem jednostajnym czyli:
2µN cosa + 2µ sina = 0
µ cosa =µ sina
µ = tga
a = r - gdzie r kąt tarcia.
Jeżeli a
< r, to wówczas do wyciągnięcia klina wbitego w materiał
potrzeba siły P. Mamy wtedy do
czynienia z klinem samohamownym.
Jeżeli a > r, to
wówczas nie jest potrzebna siła do wyciągnięcia klina. Klin będzie się wysuwał
ruchem jednostajnie przyspieszonym (wyskoczy). Wypadkowa sił nacisków zwrócona
w górę jest większa od wypadkowej sił tarcia.
11.2. Tarcie w łożyskach
11.2.1 Tarcie w czopie poziomym
(poprzecznym)
W celu przeanalizowania tak zwanego tarcia
czopowego rozpatrzmy czop A wału (rys.11.3).
Na wale zamontowany jest porzez zaklinowanie wirnik
o ciężarze G. Suma momentów względem punktu B wynosi:
stąd reakcja łożyska A jest równa.
Siła P z jaką czop działa na panewkę wynosi: P = - RA, więc
.
Rozpatrzmy następnie sposób osadzenia czopa w panewce
(rys. 11.4) i sposób jego stykania się z panewką. Jeżeli założymy,
że czop jest osadzony w panewce z pewnym luzem, otrzymujemy zetknięcie się
obu elementów (czopa i panewki) wzdłuż tworzącej, której slad na rysunku
oznaczono literą A.
Jeżeli do czopa przyłożymy parę sił o momencie
Mo (rys.11.5) to czop przetoczy się po panewce i
w granicznym przypadku równowagi sił będzie się nadal stykał z panewką
ale wzdłuż nowej tworzącej,
której slad na rysunku oznaczono przez A'.
Siła reakcji całkowitej rozkłada się na składową normalną N i składową styczną T . W stanie równowagi moment pary sił Mo jest wektorem przeciwnym do momentu MT (R,P), gdzie R i P tworą parę sił
P = R, o ramieniu r sina. Jaki należy przyjąć moment obrotowy (albo moment
pary sił, która daje moment obrotowy) aby pokonać siłę tarcia. Tak więc:
Mo = MT = P r sina
Rzutując siły na normalną i styczną do
powierzchni walcowej zaczepione w punkcie A' otrzymujemy:
N = P cosa
T = P sina
T = µN - tzn. zakładamy, że tarcie jest tarciem
rozwiniętym (kinetycznym)
m = tga
a = r, gdzie r jest kątem tarcia.
Ostatecznie wartosć momentu tarcia wynosi:
MT= P r sinr
(dla małych kątów)
mc - nazywamy współczynnikiem tarcia czopowego
MT = P r µc
µc < µ - dla czopa z
luzem.
Dla czopa nowego (tzn. bez luzu) współczynnik
tarcia czopowego µc jest nieco większe od µ. Wynika to
stąd, że zetknięcie odbywa się na pewnej powierzchni i że przyjmując zastępczy
współczynnik tarcia µc musimy go przyjąć większy niż dla czopów z luzem.
11.2.2 Tarcie w czopie pionowym
Rozpatrzmy teraz łożysko pionowe (oprowo wzdłużne),
w którym obraca się niewytarty czop
(rys. 11.6).
Cały nacisk rozkłada się na pole podstawy czopa. Jeżeli okrąg podzielimy
na elementarne (wycinki) trójkąty, to w przybliżeniu w każdym wycinku będzie
działała elementarna siła DTi. Nacisk elementarny na wycinek podstawy jest przyłożony
w Środku ciężkoŚci wycinka tzn. w odległoŚci 2/3r od osi czopa.
W przypadku równowagi sił moment Mo przyłożonej pary jest
przeciwny do momentu pary wypadkowej powstałej z elementarnych sił tarcia
(moment Mo musi pokonać moment tarcia MT).
DTi = mDNi
całkowity moment tarcia
.
Dla czopów zużytych (wytartych - następuje sfazowanie krawędzi czopa wału)
wypadkowy nacisk elementarny wycinka wypada bliżej Środka niż 2/3 r.
Na podstawie doŚwiadczeń
odległoŚć tę
przyjmuje się r/2. Wzór ten ostatecznie przyjmie postać:
.
Pytania i ćwiczenia sprawdzające
1. Podać co to jest klin?
2. Jak obliczamy naciski N, jakie
wywiera klin na Ściany materiału, w który go
wbito?
3. Jak obliczamy siłę P potrzebną
do wyciągnięcia klina wbitego wczeŚniej siłą
Q?
4. Kiedy mamy do czynienia z klinem samohamownym?
5. Moment tarcia w czopie poprzecznym i pionowym?
6. Czy współczynnik tarcia czopowego µc jest taki sam dla czopa nowego i dla czopa z luzem?
Ćwiczenia:
1. Na bloku 2 o ciężarze Q = 50N
ustawiono blok 1 o cięzarze G = 20N (rys.11.7). Blok
1 przywiązany jest do Ściany sznurem
AB nachylonym do pionu pod kątem
. Obliczyć, jak wielką siłę należy przyłożyć do bloku 2, aby go
wyciągnąć spod bloku 1, jeżel współczynnik tarcia bloku 1 o
blok 2 jest µ1= 0,2, zaŚ bloku 2 o pdłogę wynosi µ2= 0,3.
Odpowiedź: P = 30,2N.